Оптика и квазиоптика СВЧ. Молотков Н.Я - 192 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

Следовательно, в этом случае максимумы интерференции
2
min
2EI =
⊥
наблюдаются при ;
π
±
=ϕ
π
±
3 ;
;5π± …, а минимумы интерференции 0
min
=
⊥
I наблюдаются при
;0
=
ϕ
π
±
2 ; ;4π± …, что также
подтверждается экспериментом при сканировании волнового фронта по оси х (рис. 270, б). Таким образом, в
соответствии с формулами (4.15.13)–(4.15.14) при повороте линии анализатора на угол 90°, т.е. при переходе от
β = 45° к β = 135°, интерференционная картина становится дополнительной. Рассмотрим ещё два частных
случая.
в) При β = 0° из выражения (4.15.12) получим
π
+
ϕ
=
42
cos2
22
EI . (4.15.15)
г) При
°=β 90
из формулы (4.15.12) имеем
π
−
ϕ
=
42
cos2
22
EI . (4.15.16)
Интерференция наблюдается и в этих случаях, причём при переходе от 0=β к °
=
β
90
интерференционная картина снова становится дополнительной (рис. 270, в, г). Однако при
0=β центральный
максимум наблюдается при
2
π
−=ϕ
, а при
°
=
β
90
он наблюдается при
2
π
+=ϕ
. Таким образом, из теории и
эксперимента можно сделать следующий вывод: интерференция двух волн с круговыми поляризациями при
противоположном вращении их электрических векторов наблюдается при любой ориентации главной линии
анализатора, но положение интерференционных максимумов и минимумов зависит от ориентации оси
анализатора в пространстве; при этом интерференционная картина всегда становится дополнительной при
повороте анализатора на угол 90° из любого первоначального положения.
Полученные результаты интерференции двух волн с круговыми поляризациями можно интерпретировать с
других позиций, используя теорию сложения этих волн. Действительно, в каждую точку волнового фронта от
щелей приходят две когерентные волны с круговой поляризацией, электрические векторы
1
E и
2
E которых
вращаются в противоположные стороны и имеют одинаковые величины
EEE
2
2
21
== . При этом между
волнами с круговыми поляризациями имеется некоторая разность фаз
∆
λ
π
=ϕ
2
, определяемая их разностью
хода. В результате сложения двух волн с круговыми поляризациями в точке наблюдения образуется
результирующая линейно поляризованная волна, ориентация электрического вектора
p
E которой зависит от
разности фаз
ϕ складываемых волн (рис. 271, а). Следовательно, описанные выше опыты по интерференции
можно трактовать так: при перемещении приёмной антенны как анализатора вдоль волнового фронта по оси х и
выбранном значении угла β = const на её пути встречаются результирующие линейно поляризованные волны с
периодически изменяющейся ориентацией вектора
p
E .

Страницы