Оптика и квазиоптика СВЧ. Молотков Н.Я - 194 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

Таким образом, так как в каждой точке волнового фронта образуется результирующая линейно
поляризованная волна с постоянной амплитудой, но различной ориентацией вектора
p
E , то в оптическом
диапазоне интерференцию двух волн с круговыми поляризациями при противоположном направлении
вращения их векторов можно наблюдать только при наличии анализатора, установленного на пути
интерферирующих волн.
Изложенная теория позволяет рассмотреть как частный случай интерференцию двух волн с линейными
поляризациями выходящих из щелей. Действительно, например, при α = 0° из щелей будут выходить две
линейно поляризованные волны с одинаковым направлением их электрических векторов. При этом из одной
щели будет выходить только обыкновенная волна, а из другой – только необыкновенная; так, главные оси
четвертьволновых пластинок ортогональны. Согласно формулам (4.15.9) и (4.15.11) при α = 0° получим
результат интерференции
π
+
ϕ
β=
22
coscos4
222
EI
. (4.15.17)
В частном случае при 0=β анализатор пропускает полностью линейно поляризованные волны и
интерференционная картина определяется выражением
π
+
ϕ
=
22
cos4
22
||
EI . (4.15.18)
Из этой формулы видно, что центральный максимум интерференции
2
max||
4EI = смещён от начала
координат на
2
π
−=ϕ
. Это смещение интерференционной картины возникает благодаря наличию
четвертьволновых пластинок в щелях, вследствие чего между обыкновенной и необыкновенной
интерферирующими волнами возникает дополнительная разность фаз, равная
2
π
. В другом частном случае при
°=β 90 анализатор не пропускает интерферирующие линейно поляризованные волны; согласно формуле
(4.15.17) имеем
0=
⊥
I . Аналогичная ситуация складывается и при °
=
α
90 , когда из щелей выходят две волны
с параллельными линиями поляризации. При
=
β
90° интерференционная картина принимает вид
π
−
ϕ
=
42
cos4
22
EI . (4.15.19)
2. Взаимодействие двух эллиптически поляризованных волн с одинаковым направлением вращения их
электрических векторов. Пусть фазовые четвертьволновые пластинки расположены в щелях так, что их
главные оси ОР
1
и ОР
2
параллельны и совпадают с осью х. Допустим, что электрический вектор E линейно
поляризованной волны, падающей на щели, составляет с главными осями OP
1
и ОР
2
четвертьволновых
пластинок произвольный угол α (рис. 272).
Рис. 272
В каждой четвертьволновой пластинке первичная линейно поляризованная волна Е распадается на две
волны (обыкновенную и необыкновенную) с ортогональными линиями поляризации:
11o e
EE ⊥ ;
22o e
EE ⊥ ,
которые на выходе фазовых пластинок имеют разность фаз, равную
2
π
. Амплитуды ортогональных компонент
определяются формулами
α
=
=
cos
21
EEE
ee
;
α
=
=
sin
2o1o
EEE . (4.15.20)

Страницы