Оптика и квазиоптика СВЧ. Молотков Н.Я - 36 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

Рис. 54
поляризованная. Это явление превращения неполяризованного излучения в линейно поляри-
зованное при отражении от границы раздела двух сред называется явлением Брюстера. Угол
i
Б
, при котором наступает полная поляризация отражённого света, называется углом Брю-
стера.
Обозначим угол между отраженной и преломленной волной через γ (рис. 54, а). Из этого
рисунка видно, что γ + i
Б
+ β = 180°. Учитывая формулу (1.8.20), получим γ = 90°, т.е. при
полной поляризации отражённого света угол между отражённой и преломлённой волнами
равен 90°. При полной поляризации справедлив закон преломления:
21
Б
sin
sin
n
i
=
β
.
Так как i
Б
+ β = 90°, то β = (90° – i
Б
). Следовательно, закон преломления принимает вид
21
Б
Б
)90(sin
sin
n
i
i
=
−°
; или
21
Б
Б
cos
sin
n
i
i
=
,
т.е.
tgi
Б
= n
21.
(1.8.22)
Эта формула позволяет легко определить угол Брюстера, при котором наступает полная
поляризации отражённой волны. Например, для границы воздуха и стекла (n
21
= 1,5) угол
Брюстера равен i
Б
= 56,5°.
Таким образом, если на границу раздела двух сред падает неполяризованное излучение
под углом i
Б
, удовлетворяющим условию (1.8.22), то отражённый свет становится линейно
поляризованным, причём линия поляризации этой волны перпендикулярна плоскости паде-
ния. Если условие (1.8.22) не выполняется, то отражённое излучение становится частично
поляризованным.
Степень поляризации отражённой волны определяется соотношением
отротр
отротр
отр
P
S
P
S
II
II
+
−
=∆
, (1.8.23)
где согласно формуле (1.8.21) имеем соотношения
SSS
S
RIRII
0
0
отр
2
1
==
; (1.8.24)
а)
б)

Страницы