Оптика и квазиоптика СВЧ. Молотков Н.Я - 35 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

Из граничных условий (1.8.3) для р-волны коэффициенты R и Г при нормальном падении
света имеют те же значения (1.8.19). Анизотропия отражения при нормальном падении рас-
сматривается в § 4.17.
Так, например, при нормальном падении света на границу раздела воздуха со стеклом
(n
21
= 1,5) R = 0,04. Поэтому в оптических приборах, содержащих большое число линз и
призм, потери энергии при многократном отражении могут привести к значительному ослаб-
лению энергии света на выходе из прибора. Для уменьшения этих потерь применяется специ-
альная "просветлённая оптика", в которой используется явление интерференции света в тон-
ких прозрачных плёнках (§ 2.6).
Коэффициенты отражения одинаковы (
sp
RR =
) лишь при нормальном падении света (i =
0°), при этом коэффициент отражения имеет малую величину. Если угол падения i будет
стремиться к 90° (скользящее падение света), то согласно формулам Френеля (1.8.9) и
(1.8.15) коэффициенты отражения стремятся к единице:
1
=
=
sp
RR
. Этим объясняется зер-
кальное отражение противоположного берега озера в тихую погоду. Однако, зависимость
коэффициентов отражения от угла падения различна (рис. 53).
Коэффициент отражения
s
R для волны, электрический вектор
s
E которой перпендику-
лярен плоскости падения, увеличивается непрерывно с возрастанием угла i падения. Указан-
ная зависимость для волны, электрический вектор
p
E которой
параллелен плоскости падения, имеет более сложный вид
(рис. 53) Коэффициент отражения для этой волны согласно
формуле (1.8.9) при некотором угле падения i
Б
, удовлетворяю-
щем условию
i
Б
+ β = 90°, (1.8.20)
равен нулю, т.е. 0=
P
R при i = i
Б
.
Другими словами, линейно поляризованная волна, линия
поляризации которой лежит в плоскости падения, не отражается
от границы раздела при выполнении условия (1.8.20). При этом волна, линия поляризации
которой перпендикулярна плоскости падения, отражается всегда.
Рассмотрим падение неполяризованного естественного света с интенсивностью I
0
на
границу раздела двух сред при угле падения
i = i
Б
(рис. 54, а). Данное излучение I
0
можно рассматривать как сумму двух волн
0
P
I
и
0
S
I
,
электрические векторы
0
P
E и
0
S
E которых, соответственно, параллельны и перпендикулярны
плоскости падения, причём
0
P
I =
0
S
I =
0
2
1
I
. (1.8.21)
Согласно вышеизложенному одна из этих компонент
отр
S
E отражается, а другая
P
E
– нет.
Следовательно, при отражении от границы раздела неполяризованного света под углом i
Б
от-
ражённая волна будет линейно поляризованной, при этом преломлённая волна будет частично
Рис. 53

Страницы