Оптика и квазиоптика СВЧ. Молотков Н.Я - 57 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

Наиболее наглядно опыт с бипризмой можно осуществить в квазиоптическом приближении
()
см2,3
=
λ .
Бипризма (рис. 76) выполнена на базе металлоленточной структуры, которая для волны, электрический вектор
E которой параллелен лентам, имеет показатель преломления 6,0
=
n , при расстоянии между лентами a = 20
мм.
Так как эквивалентный показатель преломления призм
1
<
n , то каждая из призм бипризмы отклоняет па-
дающее на неё излучение не к основанию, а к её вершине. Поэтому призмы, образующие бипризму, соединены
вершинами друг с другом в противоположности тому, как это имеет место в оптическом эксперименте.
Рис. 76
Рис. 77
Бипризма облучается линейно поляризованной волной, электрический вектор
E которой параллелен ме-
таллическим лентам структуры. Сигнал, принимаемый антенной, поступает на вертикальный вход осциллогра-
фа С1-4 с большим временем послесвечения экрана. Горизонтальная развёртка электронного луча осциллогра-
фа синхронизируется при помощи потенциометрического датчика с поворотом приёмной антенны вместе с
рейкой, на которой она закреплена. Таким образом, на экране осциллографа имеется возможность наблюдать
функциональную зависимость интенсивности волнового поля за бипризмой от угла поворота антенны
(рис. 77, а). При этом в центре интерференционной картины наблюдается максимум интерференции. В санти-
метровом диапазоне радиоволн легко управлять интерференционной картиной. Так, если одну из призм би-
призмы перекрыть полуволновой пластинкой (рис. 74), которая фазу одной из когерентных волн изменяет на
π
,
то интерференционная картина становится дополнительной (рис. 77, б), т.е. положения максимумов сменились
на минимумы и наоборот, при этом в центре интерференционной картины наблюдается минимум интерферен-
ции.
Следующий лабораторный опыт наблюдения интерференции света основан на использовании зеркал Фре-
неля. Свет от узкой ярко освещённой щели S (рис. 78) падает на два плоских зеркала CD и CE, наклоненных
друг к другу под углом близким к 180°. Щель S устанавливается параллельно линии C пересечения плоскостей
зеркал. При отражении падающий пучок разделяется на два когерентных пучка как бы исходящих от прямых
1
S и
2
S , являющимися мнимыми изображениями щели S в зеркалах. Прямой свет от источника загораживается
непрозрачной ширмой MN. На экран Э попадают только отражённые от зеркал пучки. В области AB, где коге-
рентные пучки перекрываются, наблюдаются параллельные интерференционные полосы.
а) б)

Страницы