Составители:
Рубрика:
порциональна напряженности электрического поля E:
v = µE (5.2)
Коэффициент пропорциональности µ называется подвижностью носителей, и
имеет размерность [µ]=[см
2
/(В·c)]. Подвижность численно равна скорости, приоб-
ретаемой носителями в электрическом поле напряженностью 1В/см. Характерные
значения µ для металлов лежат в области 5 ÷20 см
2
/(В ·с), для полупроводников
1 ÷ 10
6
см
2
/(В · с) .
Закон Ома в дифференциальной и интегральной форме. Отклонения от
закона Ома. Интегральное и дифференциальное сопротивление
Если подставить формулу (5.2) в уравнение (5.1), получим
j = qzµnE , (5.3)
т.е.
j = σE , (5.4)
где
σ = qzµn . (5.5)
Коэффициент σ называется удельной проводимостью, а соотношение (5.4) носит
название закона Ома в дифференциальной форме. Величину
ρ =1/σ =1/(qzµn)
называют удельным сопротивлением, [ρ]=[Ом ·см].
Если проводник имеет длину L и поперечное сечение площадью S,то
E=V/L , j = I/S , (5.6)
где V - приложенное к проводнику напряжение , а I - протекающий через него
ток, [V ]=[Вольт], [I]=[Ампер]. Тогда (5.4) можно переписать в таком виде
I = V/R , (5.7)
где R = ρL/S. R называют сопротивлением , [R]=[Ом]. Соотношение (5.7) - это
закон Ома в интегральной форме. Напомним, что он выведен для установившегося
(т.е. квазистационарного) тока в проводнике.
Исходя из приведенных рассуждений, можно сделать выводы о том, в каких
случаях закон Ома (5.7) не будет выполняться. Это будет в случае, если:
• нарушается условие квазистационарности (например, при протекании пере-
менного тока через конденсатор или индуктивность);
• нарушается соотношение (5.2), т.е. подвижность носителей µ начинает зави-
сеть от E;
57
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 57
- 58
- 59
- 60
- 61
- …
- следующая ›
- последняя »
