Физика твердого тела. Полупроводники, диэлектрики, магнетики. Морозов А.И. - 23 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МИРЭА | Москва

Составители: 

Рубрика: 

22
словами, имеется ли продольное магнетосопротивление
ρ
∆
,
которое определяется как
∆ρ = ρ
(B) - ρ
o
, (2.5)
где
ρ
o
- удельное сопротивление без магнитного поля, а ρ
(B) -
продольное удельное сопротивление, то есть коэффициент
пропорциональности между
0
E
r
и j
v
(
0
E
=ρ
||
(B)
j
), индекс
означает параллельность направлению тока.
Для ответа на этот вопрос необходимо использовать
кинетическое уравнение Больцмана. В случае стационарной и
однородной системы оно имеет вид
,
)(
ст
I
j
j
p
pF
=ℑ
∂
∂
r
где
)( p
F
r
- функция распределения НЗ,
j
p - компонента
импульса,
j
ℑ
- компонента внешней силы, действующей на НЗ, а
ст
I
- интеграл столкновений.
При исследовании электропроводности в случае слабой
неравновесности мы заменяли
)( p
F
r
на равновесную функцию
распределения
)(
0
pF
r
. В результате уравнение принимало вид (II,
5.6)
,)),((
)(
0
ст
Ikv
kF
=ℑ
∂
∂
r
r
r
r
ξ
где
ξ
- энергия НЗ, а h
r
r
/pk = .
Но поскольку скалярное произведение
0)),(( =ℑ
L
kv
r
r
r
(сила
Лоренца перпендикулярна скорости НЗ), то для учета действия
магнитного поля на НЗ необходимо учесть в левой части
кинетического уравнения слагаемое
Lj
j
p
kf
ℑ
∂
∂ )(
r
, где )(kf
r
-
неравновесная часть функции распределения
(
)()()(
0
kfkFkF
r
r
r
+= ). 
                                     22

словами, имеется ли продольное магнетосопротивление ∆ρ ,
которое определяется как
                        ∆ρ = ρ (B) - ρo,                  (2.5)
где ρo - удельное сопротивление без магнитного поля, а ρ (B) -
продольное удельное сопротивление,
                              r          то есть коэффициент
                                      v
пропорциональности между E0 и j ( E0 =ρ||(B) j ), индекс
означает параллельность направлению тока.
     Для ответа на этот вопрос необходимо использовать
кинетическое уравнение Больцмана. В случае стационарной и
однородной системы оно имеет вид
                               r
                          ∂F ( p )
                                   ℑ j = I ст ,
                           ∂p j
        r
где F ( p ) - функция распределения НЗ, p j - компонента
импульса, ℑ j - компонента внешней силы, действующей на НЗ, а
I ст - интеграл столкновений.
     При исследовании электропроводности в случае слабой
                                            r
неравновесности мы заменяли F ( p ) на равновесную функцию
                   r
распределения F0 ( p ) . В результате уравнение принимало вид (II,
5.6)                          r
                        ∂F0 ( k ) r r r
                                 ( v ( k ), ℑ) = I ст ,
                          ∂ξ
                        r r
где ξ - энергия НЗ, а k = p / h .
                                                        r r r
     Но поскольку скалярное произведение ( v ( k ), ℑL ) = 0 (сила
Лоренца перпендикулярна скорости НЗ), то для учета действия
магнитного поля на НЗ необходимо учесть r        в левой части
                                   ∂f ( k )               r
кинетического уравнения слагаемое           ℑ Lj , где f (k ) -
                                     ∂p j
неравновесная
      r          r         r часть        функции   распределения
( F ( k ) = F0 ( k ) + f ( k ) ).

Страницы