Физика твердого тела. Полупроводники, диэлектрики, магнетики. Морозов А.И. - 62 стр.

                                  61

релаксационный характер. Поясним это на примере. Пусть
внешним воздействием в образце была создана  r поляризация. При
резком снятии этого воздействия величина Р , созданная за счет
деформационных процессов, будет совершать собственные
колебания, затухающие за счет нерассмотренных нами
диссипативных сил. В то же время ориентационная поляризация
будет релаксировать к своему равновесному нулевому значению
по экспоненциальному закону с характерным временем τ
перехода из ямы в яму. Уравнение, описывающее этот процесс,
можно записать в виде
                       d px     p x − p 0x
                            =−             ,              (5.19)
                         dt        τ
где p 0x - равновесное значение p x . Для описания поведения
 px     в переменном электрическом поле заменим          p 0x   на
α (0)ε 0 E x , где E x = E0eiωt
                d рx       р x − α (0)ε 0 Е0еiωt
                       =−                          .      (5.20)
                  dt                τ
     Решение этого уравнения имеет вид
                                    α (0)ε 0 Е x
                              px =               ,        (5.20)
                                     1 + iωτ
откуда
                                      α ( 0)
                           α (ω ) =           .           (5.21)
                                    1 + iωτ
     Общий вид частотной зависимости диэлектрической
проницаемости ε (ω ) ионного кристалла с нецентральными
ионами изображен на рис.5.4. В области низких частот в ε (ω )
дают вклад все три вклада в поляризуемость. С ростом частоты
ориентационный       вклад    в     поляризуемость   становится
несущественным. Это происходит при частотах ω ~ τ −1 << ω ph . В
области частот τ −1 << ω << ω ph поведение ε (ω ) определяется
двумя деформационными вкладами в поляризуемость. При