ВУЗ:
Рубрика:
106
Полученное выражение представляет формальное решение по-
ставленной задачи в рамках приближений физической оптики.
Дифракция Фраунгофера. Это дифракция в дальней зоне.
Обращаясь к рассмотренной выше задаче, отметим, что наиболее
типичным для радиотехники следует считать случай, когда точка
наблюдения М находится на достаточном удалении от излучающего
раскрыва антенны, т.е.
2
1
r
r
k
>>
,
поэтому в окончательной формуле для
(
)
ME
y
&
слагаемыми, содержа-
щими
2
1 r
можно пренебречь. В этом случае
( ) ( )
dS
r
ekiE
ME
ikr
S
y
−
∫
θ+
π
= cos1
4
0
&
.
Как отмечалось ранее, особенно важным для практического ана-
лиза характеристик антенных систем следует считать случай, когда
в
r
a
r
>>
>>
,
. При этом θ можно с пренебрежимо малой погрешно-
стью считать неизменным для любой точки раскрыва, а
0
rr =
– рас-
стоянию от точки наблюдения до начала координат (рис. 5.5.5).
Введя обозначения:
1
θ
– угол между
0
r
и осью Х ;
2
θ
– угол ме-
жду
0
r
и осью Y – и опуская промежуточные выкладки, можно полу-
чить характеристику направленности антенны
( )
2
2
1
1
21
cos
2
cos
2
sin
cos
2
cos
2
sin
,
θ
θ
θ
θ
=θθ
kв
kв
ka
ka
F
.
Если положить
2
2
π
=θ
, т.е. точка наблюдения находится в плос-
кости XOZ, тогда нормированная характеристика направленности рас-
крыва, изображенного на рис. 5.5.5, запишется в виде
( )
1
1
cos
2
cos
2
sin
max
θ
θ
=
ka
ka
E
ME
y
y
&
.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 104
- 105
- 106
- 107
- 108
- …
- следующая ›
- последняя »
