Электродинамика и распространение радиоволн. Муромцев Д.Ю - 131 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

131
F
(
y
)
x
F(x)
y
x
0
z
z
x
y
0
0
y
0
0
E
H
Рис. 6.2.3. Структура поля волны Н
10
в прямоугольном волноводе
− граничных условий у поверхности идеального проводника для
векторов напряженности электрического и магнитного полей;
− изменение направлений силовых линий электрического и маг-
нитного полей через половину длины волны.
Анализ системы уравнений (6.2.32) и рис. 6.2.3 позволяет сделать
следующие выводы:
− вдоль широкой стенки волновода укладывается одна стоячая
полуволна электрического поля с максимумом при x = a/2;
− вдоль узкой стенки волновода (по координате y) изменений
поля нет. Высота прямоугольного волновода не влияет на структуру
поля волны Н
10
. Она выбирается исходя из требования распростране-
ния в волноводе только волны Н
10
, получения малых потерь в реаль-
ном волноводе, а также исключения электрического пробоя между его
верхней и нижней стенками;
− замкнутые силовые линии магнитного поля лежат в плоско-
сти XOZ, так как H
y
= 0. Между составляющими H
x
и H
z
имеется сдвиг
фаз на π/2. Иными словами, в сечении волновода, где H
x
достигает
максимума, проекция H
z
в этот момент времени равна нулю. Состав-
ляющая H
x
равна нулю на боковых стенках волновода (x = 0 и x = a) и
достигает максимума при x = a/2. Составляющая H
z
максимальна на
боковых стенках волновода и равна нулю в середине волновода.
Изображенная картина поля волны в волноводе перемещается
вдоль него с фазовой скоростью в волноводе. Волна Н
10
нашла широ-
кое применение на практике для передачи электромагнитной энергии в
сантиметровом диапазоне.

Страницы