ВУЗ:
Рубрика:
157
Тогда продольная составляющая
поля удовлетворяет волновому урав-
нению
0
22
=+∇
mm
EkE
&&
,
или иначе
0
22
2
2
2
2
=++
∂
∂
+
∂
∂
mymz
mm
EkEk
y
E
x
E
&&
&&
.
Здесь учтено, что d/dx = 0 в этом
случае.
Решение уравнения ищется методом разделения переменных, т.е.
в виде
)()( zEyEE
mmm
&&
=
.
Окончательный его вид
zik
yk
mm
z
y
eeEE
−
−
=
0
&
,
т.е. представляет собой гармоническую функцию вдоль оси z.
Что касается амплитуды поля, она убывает по экспоненте по мере
удаления от поверхности системы.
yk
yk
z
y
AeAeE
−
−ν−
==
1
2
з
, (8.1.1)
где
1
2
з
−ν= kk
y
. (8.1.2)
Таким образом, энергия «медленной» ЭМВ как бы «прилипает» к
поверхности замедляющей системы, причем тем больше, чем больше
коэффициент замедления.
8.1.3. Замедляющие свойства различных типов
замедляющих структур
Замедляющие свойства спирали. Спиральная замедляющая сис-
тема является простейшей и представляет собой провод, навитый с
определенным шагом на круглый стержень радиусом a. В соответст-
вии с физической моделью процесса замедления ЭМВ, принятой нами
ранее, коэффициент замедления спирали определяется
ν
з
= c
/
v
ф
= l
/
L,
где l – длина витка спирали; L – пространственный период спираль-
ной ЗС.
Рис. 8.1.2. Гребенчатая
замедляющая структура
у
x
z
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 155
- 156
- 157
- 158
- 159
- …
- следующая ›
- последняя »
