Электродинамика и распространение радиоволн. Муромцев Д.Ю - 169 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

169
Z
Н
0
R
θ
сп
M
r
e
g
сп
L
r
y
T
r
x
Н
0
s
M
r
сп
M
r
Рис. 9.1.2. К пояснению
гиромагнитных свойств
ферритов
Рис. 9.1.3. Процессия спинового
магнитного момента относительно
внешнего магнитного поля
В общем случае ориентация осей вращения таких электронов и их
магнитных моментов в некотором объеме вещества может быть произ-
вольной (угол θ – величина случайная).
Если на феррит действует внешнее магнитное поле (например,
вдоль оси Z), то под его воздействием возникает вращающийся момент
],[
0сп
HMT
r
r
v
×=
стремящийся повернуть
сп
M
r
в направлении
.
0
H
r
Но
наличие механического
сп
L
r
, момента связанного с
сп
M
r
, препятствует
к изменению направления. Это приводит к прецессии, т.е. к вращению
спинового магнитного момента
сп
M
r
относительно вектора внешнего
магнитного поля
0
H
r
(рис. 9.1.3) с частотой
,
0г0
Нk=ω
где
4
0
г
107 ⋅π=
µ
=
e
e
m
q
k
[м/(А⋅с)] – гиромагнитное отношение электрона;
−
e
q
заряд электрона;
−
e
m
масса электрона.
Если учесть потери энергии в феррите, вызванные прецессион-
ным движением, то с течением некоторого времени направление маг-
нитного спинового момента совпадет с направлением внешнего маг-
нитного поля. Это время определяет быстродействие ферритовых уст-
ройств и составляет сотни доли микросекунды (≈
10
–8
с). Таким обра-
зом, все магнитные моменты таких электронов ориентируются вдоль
силовых линий внешнего магнитного поля. Отметим, что при этом

Страницы