Электродинамика и распространение радиоволн. Муромцев Д.Ю - 170 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

170
магнитный момент единицы объема феррита
M
численно равен
s
M
–
состоянию насыщения, а намагниченность характеризуется вектором
намагниченности
.lim
сп
0
V
M
J
V
∂
∂
=
→∆
r
r
9.1.4. Особенности распространения ЭМВ в ферритах
Если феррит не расположен во внешнем магнитном поле, то он
является диэлектриком и, соответственно, процессы распространения в
нем ничем не будут отличаться от обычного диэлектрика с вышеука-
занными параметрами и
.1
≈
µ
При воздействии внешнего постоянного магнитного поля Н
0
оп-
ределенного направления будет происходить его намагничивание и
будут проявляться его обычные анизотропные свойства. Но так ЭМВ
имеет собственное магнитное поле, изменяющееся во времени по гар-
моническому закону с частотой волны, то оно будет накладываться на
внешнее постоянное магнитное поле
ti
m
eHHH
ω
Σ
+=
r
r
r
0
.
Отсюда следует, что и значение суммарной напряженности маг-
нитного поля тоже будет изменяться по гармоническому закону. Оче-
видно, что наиболее сложные явления будут происходить в случае
вращения вектора магнитного поля ЭМВ, т.е. в случае ЭМВ с круговой
вращающейся поляризацией. Но изменение магнитного поля, как по-
казано выше, вызывает прецессию магнитных моментов электронов,
которая уже не будет затухающей, так как не будет какого-либо посто-
янного направления магнитного поля. Возникает вынужденная прецес-
сия, частота которой задается частотой ЭМВ ω. Рассматривая электро-
динамическую задачу по определению магнитного момента, в случае
если внешнее магнитное поле Н
0
расположено вдоль оси z, получают
следующее ее решение:
;
2
0
22
0
2
0
⋅⋅⋅
ω−ω
ωω
−
ω−ω
ωω
−=
y
s
x
s
x
HiHJ
(9.1.1)
.
2
0
2
0
2
0
2
⋅⋅⋅
ω−ω
ωω
−
ω−ω
ωω
=
y
s
x
s
y
HH
i
J (9.1.2)
где
ω
– частота ЭМВ;
−=ω
0г0
Н
k собственная частота прецессии;
0г
Jk
s
=ω
;
−
0
J значение вектора намагниченности соответствующего
магнитному моменту насыщения
s
M .

Страницы