ВУЗ:
Рубрика:
171
Из данных выражений следует, что магнитная проницаемость яв-
ляется величиной тензорной, т.е. ее значения описываются матрицей
вида:
,
00
0
0
0
12
21
µ
µµ
µ−µ
=µ
aa
aa
i
i
t
(9.1.3)
где
;1
2
0
2
0
01
ω−ω
ωω
−µ=µ
s
a
(9.1.4)
.
2
0
2
02
ω−ω
ω
ω
µ=µ
s
a
(9.1.5)
Из нее следует:
1) магнитная проницаемость может быть как вещественной, так и
мнимой;
2) при
0
ω=ω
(частота ЭМВ равна собственной частоте прецес-
сии) наступает явление резонанса, при котором функции (9.1.4) и
(9.1.5) претерпевают разрыв;
3) тензор магнитной проницаемости получен из условия отсутст-
вия потерь. При наличии их
a
µ
носит комплексный характер.
Таким образом, уравнения Максвелла, решение которых и будет
описывать процесс распространения ЭМВ в такой анизотропной среде
будут включать в себя не только векторные значения напряженности
электрической
E
r
и магнитной
H
r
составляющей, но и магнитной про-
ницаемости среды.
Рассмотрим теперь влияние направления вращения вектора на-
пряженности магнитного поля на свойства феррита. Из физических
соображений следует, что волна правого направления вращения будет
сильней взаимодействовать с магнитным моментом феррита, так как
направления их вращения совпадают. Волна левого вращения не мо-
жет отдать энергию на поддержание прецессии, так как направление
вращения Н противоположно М.
Пусть вектор ЭМВ, распространяющийся в намагниченном ферри-
те, поляризован по кругу в плоскости, перпендикулярной вектору Н
0
.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 169
- 170
- 171
- 172
- 173
- …
- следующая ›
- последняя »
