Электродинамика и распространение радиоволн. Муромцев Д.Ю - 172 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

172
Обозначим через
+
H
r
вектор, вращающийся с частотой ω по часо-
вой стрелке (смотрим по направлению вектора Н
0
)
(
)
myx
HeieH
r
r
r
−=
+
.
Вектор с противоположным направлением вращения с той же
частотой обозначим через
−
H
r
:
(
)
myx
HeieH
r
r
r
+=
−
.
Вектор магнитной индукции также поляризован по кругу и вра-
щается в ту же сторону, что и вектор напряженности магнитного поля.
Тогда скалярные величины
ω−ω
ω
−µ=µ
+
0
0
1
S
a
;
ω+ω
ω
+µ=µ
−
0
0
1
S
a
;
−+
µ≠µ
aa
.
Кроме того, из вышеизложенного
21 aaa
µ−µ=µ
+
,
21 aaa
µ+µ=µ
−
.
Ранее указывалось, что только потери в феррите препятствуют
свободной прецессии магнитного момента с частотой ω
0
. Поэтому на
этой частоте достаточно передавать прецессирующим электронам
энергию, равную теряемой ими, чтобы прецессия стала незатухающей.
Роль компенсатора потерь может выполнять волна правого вра-
щения при частоте ω = ω
0
. При этом происходит максимальное погло-
щение энергии такой волны.
Явление резкого увеличения поглощения энергии электромагнит-
ной волны с поляризацией
+
H
r
при напряженности постоянного маг-
нитного поля
г
рез0
k
H
ω
=
r
носит название ферромагнитного резонанса,
а частота ω = ω
0
– частота ферромагнитного резонанса.
Электромагнитная волна с поляризацией
−
H
r
не может отдать
энергию на поддержание прецессии, поэтому независимо от частоты
ЭМВ и величины амплитуда прецессии на всех частотах мала, и соот-
ветственно мало на всех частотах поглощение энергии этой волны в
феррите. Волна распространяется в феррите, как в обычном диэлек-
трике с малыми потерями и величиной абсолютной магнитной прони-
цаемости µ
0
.
Таким образом, изменение магнитной проницаемости
a
µ
t
в раз-
личных направлениях
0
x
e
r
,
0
y
e
r
,
0
z
e
r
приводит к различным условиям
распространения ЭМВ в намагниченных ферритах.

Страницы