ВУЗ:
Рубрика:
44
3. РАСПРОСТРАНЕНИЕ
ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ВОЛН В
НЕОГРАНИЧЕННЫХ ИЗОТРОПНЫХ СРЕДАХ
3.1. РАСПРОСТРАНЕНИЕ ПЛОСКИХ ЭМВ
В ИДЕАЛЬНОМ ДИЭЛЕКТРИКЕ
3.1.1. Классификация сред по их электрическим свойствам,
граничная частота
Имея представление о параметрах распространения ЭМВ в неогра-
ниченных средах, опишем их применительно к простейшему случаю –
идеальному диэлектрику. Однако, вначале введем это понятие и ряд
новых определений, касающихся свойств сред и основных параметров
ЭМВ в них.
По своим электрическим свойствам среды характеризуются пер-
вичными электрическими параметрами. В зависимости от соотноше-
ний этих величин среды делят на: диэлектрики; полупроводники; про-
водники.
Известно, что характеристикой среды с проводимостью является
комплексная проводимость
(
)
aaa
ωεγ−ε=ε /1
&
, и для классификации
сред надо учитывать соотношение величин γ и
a
ωε
. Так при
10
≥
γ
a
ωε
– проводник, при
1,0
≤
γ
a
ωε
– диэлектрик, при
aa
ωε≤γ≤ωε 101,0
– полупроводник. Отношение проводимости среды
γ к величине
a
ωε
называется тангенсом угла потерь
a
ωε
γ
=∆tg .
Поэтому класс среды может быть определен по тангенсу угла по-
терь: при
∆
tg
> 10 – проводник, при
∆
tg
< 0,1 – диэлектрик, при
0,1 <
∆
tg
< 10 – полупроводник. На большое число материалов, приме-
няющихся при изготовлении радиокомпонентов, величины тангенса
угла потери приведены в справочной литературе.
Отсюда видно, что класс среды определяется не только первич-
ными электрическими параметрами, но и частотой ЭМВ. Одна и та
же среда при различных частотах может проходить весь диапазон
классов.
Иногда вводят понятие граничной частоты, т.е. частоты, при ко-
торой токи проводимости и смещения равны:
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 42
- 43
- 44
- 45
- 46
- …
- следующая ›
- последняя »
