ВУЗ:
Рубрика:
46
ной
a
ωε
γ
. В этом случае коэффициент фазы будет определяться вы-
ражением
aa
µεω≅β
. (3.1.2)
Однако такое же упрощение для α неприемлемо, так как обраща-
ет его в нуль, т.е. исключается возможность учета потерь на протя-
женных линиях радиосвязи. Более строгим подходом к реальному уче-
ту потерь в распространяющихся волнах будет использование разло-
жения
2
1
ωε
γ
+
a
в степенной ряд, в котором достаточно ограни-
читься первыми двумя членами разложения
...
2
1
11
22
+
ωε
γ
+≅
ωε
γ
+
aa
. (3.1.3)
С учетом (3.1.3) формула (3.1.1б) приобретает вид
a
a
ε
µ
γ
≅α
2
. (3.1.4)
Величина фазового сдвига соответственно будет определяться
выражением
aa
ωε
γ
≅
ωε
γ
=
β
α
=ψ
22
arctgarctg . (3.1.5)
В проводящих средах
1,1tg
2
>>
ωε
γ
>>
ωε
γ
=∆
aa
, и «единица-
ми» в формулах (3.1.1) можно пренебречь, поэтому формулы (3.1.1а) и
(3.1.1б) приобретают вид:
2
γωµ
=β≅α
a
, (3.1.6а)
γωµ≅
a
k
&
, (3.1.6б)
4
1arctgarctg
π
≅≅
β
α
=ψ
. (3.1.6в)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 44
- 45
- 46
- 47
- 48
- …
- следующая ›
- последняя »
