ВУЗ:
Рубрика:
47
В средах, занимающих промежуточное положение между про-
водниками и диэлектриками, коэффициенты фазы и затухания опреде-
ляются по полным формулам (3.1.2).
Таким образом, при рассмотрении распространения электромаг-
нитных волн в конкретной среде необходимо определить класс среды
(диэлектрик, проводник или среда, занимающая промежуточное поло-
жение) по величине
a
ωε
γ
=∆tg , так как одна и та же среда с потерями
может относиться к разным классам для электромагнитных волн раз-
ных частот.
В средах с потерями волновое сопротивление становится ком-
плексной величиной
ψ
ωµ
=
ωµ
=
i
aa
e
k
k
Z
&
&
&
, (3.1.7)
и, соответственно, формулы поля плоской электромагнитной волны
должны быть записаны с учетом этого.
3.1.2. Распространение плоских ЭМВ в идеальном диэлектрике
Идеальный диэлектрик характеризуется определенными диэлек-
трической (ε
a
) и магнитной (µ
a
) проницаемостями и γ = 0. В этом слу-
чае ε
a
является величиной вещественной и, следовательно, коэффици-
ент распространения
aa
k µεω=
действителен.
Пусть в идеальном диэлектрике распространяется плоская ЭМВ
(рис. 3.1.1).
Рис. 3.1.1. Плоская ЭМВ
E
r
E
r
H
r
H
r
n
r
0
x
y
z
v
ф
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 45
- 46
- 47
- 48
- 49
- …
- следующая ›
- последняя »
