ВУЗ:
Рубрика:
49
3.2. ПЛОСКИЕ ЭМВ В СРЕДАХ С ПОТЕРЯМИ
3.2.1. Распространение плоских ЭМВ в среде с потерями
Как ранее было отмечено, коэффициент распространения в средах
с проводимостью становится комплексной величиной и может быть
представлен в алгебраической
α−β= ik
&
и показательной формах
ψ−
=
i
ekk
&&
, (3.2.1)
причем
22
α+β=k
&
, (3.2.2)
β
α
=ψ arctg
. (3.2.3)
Среды с потерями (γ ≠ 0), в свою очередь, распределяются на ди-
электрические, проводящие и среды, занимающие промежуточное по-
ложение. В диэлектрических средах 1tg <<
ωε
γ
=∆
a
и тем более
1
2
<<
ωε
γ
a
, поэтому можно пренебречь величиной
a
ωε
γ
. В этом
случае коэффициент фазы будет определяться выражением
aa
µεω≅β
. (3.2.4)
Однако такое же упрощение для α неприемлемо, так как обраща-
ет его в нуль, т.е. исключается возможность учета потерь на протя-
женных линиях радиосвязи. Из материала прошлой лекции:
a
a
ε
µ
γ
≅α
2
. (3.2.5)
Величина фазового сдвига соответственно будет определяться
выражением
aa
ωε
γ
≅
ωε
γ
=
β
α
=ψ
22
arctgarctg . (3.2.6)
В проводящих средах:
2
γωµ
=β≅α
a
, (3.2.7)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 47
- 48
- 49
- 50
- 51
- …
- следующая ›
- последняя »
