ВУЗ:
Рубрика:
50
γωµ≅
a
k
&
, (3.2.8)
4
1arctgarctg
π
≅≅
β
α
=ψ
. (3.2.9)
В средах, занимающих промежуточное положение между про-
водниками и диэлектриками, коэффициенты фазы и затухания опреде-
ляются по полным формулам.
В средах с потерями волновое сопротивление становится ком-
плексной величиной
ψ
ωµ
=
ωµ
=
i
aa
e
k
k
Z
&
&
&
. (3.2.10)
Для диэлектрических сред:
a
a
Z
ε
µ
≈
; для проводящих сред:
γ
ωµ
≈
a
Z
, и, соответственно, формулы поля плоской электромагнит-
ной волны с учетом выражения для волнового сопротивления могут
быть представлены в виде:
в показательной форме комплексного изображения
( )
( )
βξ−ωαξ−ωξ−ω
==ξ=
ti
m
tiki
m
ti
m
eeEeeEeEE
r
r
&
r
&
r
&
, (3.2.11а)
( )
( )
ψ−βξ−ωαξ−ω
×
ωµ
=
ξ×=
ti
m
a
ti
m
eeEn
k
eEn
Z
H
&
r
r
&
&
r
r
&
&
r
1
, (3.2.11б)
в тригонометрической форме
(
)
βξ−ω=
αξ−
teEE
m
cos
r
r
, (3.2.12а)
( )
( )
( )
ψ−βξ−ω×
ωµ
=−βξ−ω=
αξ−αξ−
teEn
k
teHH
m
a
m
coscos
r
r
&
rr
.
(3.2.12б).
Из (3.2.11) и (3.2.12) следует, что поле плоской волны в среде с
потерями обладает следующими свойствами:
1) векторы Е и Н перпендикулярны друг другу и направлению
распространения П волны, т.е. волна является поперечной, но между
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 48
- 49
- 50
- 51
- 52
- …
- следующая ›
- последняя »
