Электродинамика и распространение радиоволн. Муромцев Д.Ю - 48 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

48
Выражения для составляющих ЭМП имеют вид
( )
ξ−ωωξ−ω
==ξ=
kti
m
tiik
m
ti
m
eEeeEeEE
r
r
&
r
&
r
)(
( ) ( )
( )
ξ−ωωξ−ωω
=ξ=ξ=
⋅
ωµ
=
kti
m
tiik
m
ti
m
ti
a
eHeeHeHeEn
k
H
rr
&
r
&
r
r
&
r
.
Или в действительных амплитудах:
(
)
ξ−ω= ktEE
m
cos
r
r
,
(
)
ξ−ω= ktHH
m
cos
r
r
.
Экспоненциальный множитель характеризует фазовый набег, ко-
торый приобретают составляющие плоской ЭМВ при распростране-
нии. Так как фазовые набеги электрической и магнитной составляю-
щих равны, то можно сделать следующие выводы:
1. В идеальном диэлектрике вектора Е и Н синфазны.
2. Скорость распространения фазового фронта постоянна и оп-
ределяется свойствами среды, т.е.
aa
v µε= /1
. В вакууме фазовая
скорость равна скорости света
[
]
м/с103/1
8
00
⋅=µε=c
.
3. ЭМВ в пространстве характеризуется длиной волны. Длина
волны – кратчайшее расстояние между двумя точками в пространстве,
на котором фаза меняется на 2π. Постоянная распространения харак-
теризует набег фазы на единицу расстояния.
Длина волны – расстояние, на которое распространяется ЭМВ за
период колебаний. Так как период колебаний не зависит от свойств
среды, а скорость зависит, фазовый множитель имеет вид
ξ−ik
e
, то при
12
ξ>ξ
,
21
ϕ>ϕ
длина волны будет различна для различных сред (с
различными первичными электрическими параметрами).
4. Коэффициент распространения для идеального диэлектрика
называют волновым числом.
5. Волновое сопротивление в идеальном диэлектрике вещест-
венно
aa
z εµ= /
. В идеальном диэлектрике
(
)
,00 =α=γ
k
aa
=µεω=β
, т.е. затухания волны по мере ее распространения
вглубь идеального диэлектрика не происходит.
Таким образом, полученные результаты позволяют перейти к
изучению основных параметров радиоволн в различных средах.

Страницы