Электродинамика и распространение радиоволн. Муромцев Д.Ю - 56 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

56
Под действием электрического
поля волны в проводнике протекает ток
проводимости, причем амплитуда его
плотности и амплитуда электрического
поля волны убывает по экспоненциаль-
ному закону с увеличением расстояния
вглубь проводника, в котором
α
≅
β
:
( )
,
1 ξ+α−
γ≅
i
mm
eEj
r
&
r
(3.2.29)
где Е
m
– амплитуда поля на поверхно-
сти шлифа.
Теоретически поле плоской элек-
тромагнитной волны проникает в про-
водник на бесконечно большое рас-
стояние, поэтому комплексная ампли-
туда тока проводимости, вызванного
электромагнитной волной в проводнике и определяемого как поток
плотности тока через поверхность
ξ= lS
,
( )
l
l
rE
I
m
m
+δ
=
1
&
. (3.2.30)
Ток
m
I
&
(3.2.23) можно считать током, вызванным высокочастот-
ным напряжением с известной амплитудой
m
U
&
на поверхности
0
=
ξ
.
Поверхностное сопротивление
ss
aa
sm
m
s
iXRii
j
E
Z +=
γ
ωµ
+
γ
ωµ
=
γ
α
+
γ
α
==
22
&
. (3.2.31)
Понятие поверхностного сопротивления определяет волновое со-
противление электромагнитной волны в проводящей среде. Поверхно-
стное сопротивление (3.2.31), а значит и сопротивление проводника,
является активно-индуктивным, поэтому потери энергии на нагрев
проводника определяются его активной частью
ll
LL
RR
a
s
γ
ωµ
==
2
пр
. (3.2.32)
Очевидно, что сравнивать потери в проводнике при протекании в
нем токов высокой частоты и постоянного тока можно только по вели-
Рис. 3.2.3. К пояснению
поверхностного эффекта
z
y
x
0
S
бок
δ
x

Страницы