ВУЗ:
Рубрика:
58
4. ОСОБЕННОСТИ РАСПРОСТРАНЕНИЯ
ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ВОЛН
НА ГРАНИЦЕ РАЗДЕЛА ДВУХ СРЕД
4.1. ПАДЕНИЕ ПЛОСКОЙ ЭМВ
НА ГРАНИЦУ РАЗДЕЛА ДВУХ СРЕД
4.1.1. Основные соотношения, описывающие падение плоской ЭМВ
на границу раздела двух сред
В реальных условиях ЭМВ всегда встречают на своем пути пре-
пятствия, оказывающие влияние на их распространение. Рассмотрим
случай, когда препятствием является среда, ограниченная бесконечно
плоской границей. Будем считать, что плоскость раздела есть граница
раздела двух однородных изотропных сред с параметрами ε
a1
, µ
a1
, γ
1
и
ε
a2
, µ
a2
, γ
2
. Единичный вектор нормали
0
n
r
к плоскости S направлен из
второй среды в первую. Положение каждой точки пространства будем
определять радиус-вектором
r
r
, проведенным из точки O, располо-
женной на плоскости S (рис. 4.1.1).
Плоскостью падения называется плоскость, содержащая вектор
нормали и вектор падающей волны n
1
.
Пусть на границу раздела двух сред падает плоская волна Е
1
, рас-
пространяющаяся в среде I. Для удовлетворения граничных условий в
ε
a1
, µ
a1
, γ
1
ε
a2
, µ
a2
, γ
2
y
x
О
S
r
r
1
r
r
3
r
r
2
0
n
r
θ
1
θ
2
θ
3
I
II
n
2
n
1
n
3
M
Рис. 4.1.1. Падение плоской волны на границу раздела двух сред
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 56
- 57
- 58
- 59
- 60
- …
- следующая ›
- последняя »
