Электродинамика и распространение радиоволн. Муромцев Д.Ю - 64 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

64
4.1.3. Нормальное падение плоской ЭМВ
на границу раздела двух сред
В этом случае
0
1
=θ
. Углы отражения и преломления из законов
Снеллиуса также равны нулю. Векторы
1
E
&
r
и
1
H
&
r
лежат в плоскости S.
S
II
I
n
0
k
3
k
1
k
2
Рис. 4.1.4. Нормальное падение ЭМВ на границу раздела двух сред
Подставляя
0
321
=θ=θ=θ
в (4.1.10), (4.1.11), получим
21
21
||
21
1
||
;
2
NN
NN
RR
NN
N
TT
+
−
==−
+
==
⊥⊥
. Учитывая связь между пока-
зателями преломления и волновым сопротивлением сред
2112
// ZZNN =
, можно записать ;
2
12
2
||
ZZ
Z
TT
+
=−=
⊥
12
12
||
ZZ
ZZ
RR
+
−
=−=
⊥
. При Z
2
= Z
1
отсутствует отражение, т.е. имеет
место так называемый «режим согласования сред».
4.2. НАКЛОННОЕ ПАДЕНИЕ ПЛОСКОЙ ЭМВ
НА ГРАНИЦУ РАЗДЕЛА ДВУХ СРЕД
4.2.1. Наклонное падение плоской ЭМВ н
а границу раздела двух идеальных диэлектриков
Наклонное падение ПЭМВ на плоскую границу раздела двух сред
определяется углом падения 0 < θ
1
< π/2. Среда, в которой распростра-
няется падающая волна, по отношению к граничащей с ней может
быть оптически менее плотной (N
1
< N
2
) или более плотной (N
1
> N
2
).
Кроме того, падающая волна может быть поляризована различно.
Все это определяет особенности отражения и преломления ЭМВ
при наклонном падении.

Страницы