Электродинамика и распространение радиоволн. Муромцев Д.Ю - 63 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

63
Амплитудную связь будем искать в том же виде
1312
;
mmmm
EREETE
&
r
&
r
&
r
&
r
⊥⊥
==
,
где R
⊥
и T
⊥
– коэффициенты Френеля отраженной и преломленной
волн соответственно для случая горизонтальной (перпендикулярной)
поляризации вектора Е.
Векторы
321
,, EEE
&
r
&
r
&
r
лежат в плоскости S, причем
030201
nEnEnE
r
&
r
r
&
r
r
&
r
⋅=⋅=⋅
.
Вектора
321
,, HHH
&
r
&
r
&
r
лежат в плоскости падения. Коэффициенты
Френеля в этом случае имеют вид
2211
2211
2211
11
coscos
coscos
;
coscos
cos2
θ+θ
θ−θ
=
θ+θ
θ
=
⊥⊥
NN
NN
R
NN
N
T , (4.1.10)
2112
2112
2112
12
coscos
coscos
;
coscos
cos2
θ+θ
θ−θ
=
θ+θ
θ
=
⊥⊥
ZZ
ZZ
R
ZZ
Z
T . (4.1.10 а)
Иначе коэффициенты Френеля еще называют коэффициентами
отражения и преломления (прохождения). Иногда интересуются не
амплитудными соотношениями между отраженными, преломленными
и падающими волнами, а энергетическими. Если среднее за период
значение мощности падающей волны обозначим П
ср1
, отраженной –
П
ср3
и преломленной П
ср2
, то в соответствии с законом сохранения
энергии запишем
ср3ср2ср1
ППП += . (4.1.11)
Пронормируем это выражение
1
ср1
ср3
ср1
ср2
=+
П
П
П
П
. (4.1.12)
Первый член равенства (4.1.12) есть коэффициент прохождения T,
а второй – коэффициент отражения R. Они определяются из соотно-
шений через коэффициенты Френеля. В общем случае коэффициенты
Френеля являются комплексными, поэтому запишем коэффициент
отражения через комплексный и комплексно сопряженный коэффици-
енты Френеля:
,;1
*
||
||
RRRRT
&&
=−=
или для перпендикулярной поляри-
зации
*
⊥⊥
= RRR
&&
.
Для идеальных диэлектриков
2
||
RR =
,
2
⊥
= RR
.

Страницы