ВУЗ:
Рубрика:
61
Учитывая (4.1.7) и (4.1.7а), можно показать, что
2
1
1
2
1
2
Z
Z
N
N
k
k
== и
2
1
1
2
2
1
sin
sin
Z
Z
N
N
==
θ
θ
. (4.1.8)
Таким образом, с помощью законов Снеллиуса по известному уг-
лу падения определяются углы отражения и преломления. Выраже-
ние (4.1.8) может быть записано и через коэффициенты преломления и
через волновые сопротивления сред.
4.1.2. Коэффициенты Френеля для волн различной поляризации
Перейдем к следующей поставленной нами задаче – определению
напряженности полей преломленной и отраженной волн. Используем
введенное понятие плоскости падения как плоскости, в которой лежат
вектора n
0
и k
1
. В общем случае направление вектора
1
E
&
r
падающей
волны может быть произвольным, но он всегда может быть разложен
на составляющую, лежащую в плоскости падения, и составляющую,
перпендикулярную ей (или составляющую, лежащую в плоскости S).
Рассмотрим первый случай:
1. Вектор
1
E
&
r
(см. рис. 4.1.2) лежит в плоскости падения (считаем
волну вертикально поляризованной). Вектор
1
H
&
r
соответственно пер-
пендикулярен
1
E
&
r
и, значит, параллелен S.
Рис. 4.1.2. Падение вертикально поляризованной волны
на границу раздела двух сред
1m
H
&
r
1m
E
&
r
3m
E
&
r
2m
E
&
r
S M
3m
H
&
r
2m
H
&
r
n
0
θ
1
θ
3
θ
3
θ
1
θ
2
1
n
r
2
n
r
3
n
r
I
I
I
ε
α1
,
µ
α1
,
γ
1
ε
α2
,
µ
α2
,
γ
2
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 59
- 60
- 61
- 62
- 63
- …
- следующая ›
- последняя »
