Электродинамика и распространение радиоволн. Муромцев Д.Ю - 62 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

62
Связь будем искать в виде
1||31||2
;
mmmm
EREEТE == ,
где R
||
и T
||
– коэффициенты Френеля для вертикально поляризованной
отраженной и преломленной волн соответственно.
Таким образом, в этом случае векторы
321
,, EEE
&
r
&
r
&
r
, лежат в плос-
кости падения, а векторы
321
,, HHH
&
r
&
r
&
r
перпендикулярны ей и парал-
лельны плоскости раздела сред S, причем
0
030201
=⋅=⋅=⋅ nHnHnH
r
&
r
r
&
r
r
&
r
.
Коэффициенты Френеля для вертикально (параллельно) поляри-
зованной волны имеют вид:
2112
2112
||
2112
11
||
coscos
coscos
;
coscos
cos2
θ+θ
θ−θ
=
θ+θ
θ
=
NN
NN
R
NN
N
T ; (4.1.9)
2211
2211
||
2211
12
||
coscos
coscos
;
coscos
cos2
θ+θ
θ−θ
=
θ+θ
θ
=
ZZ
ZZ
R
ZZ
Z
T . (4.1.9а)
2. Во втором случае вектор
1
E
&
r
лежит в плоскости, перпендику-
лярной плоскости падения (рис. 4.1.3).
Рис. 4.1.3. Падение горизонтально поляризованной волны
на границу раздела двух сред
1m
H
&
r
1m
E
&
r
3m
E
&
r
2m
E
&
r
S
M
3m
H
&
r
2m
H
&
r
n
0
θ
3
θ
1
θ
2
1
n
r
2
n
r
3
n
r
I
I
I
ε
α1
,
α1
,
γ
1
ε
α2
,
α2
,
γ
2

Страницы