ВУЗ:
Рубрика:
68
4.2.3. Явление полного внутреннего отражения, критический угол
Рассмотрим второй случай, когда
21
NN >
. К рассмотрению этого
вопроса подойдем несколько иначе, чем в предыдущем случае
(рис. 4.2.3).
Обратимся ко 2-му закону Снеллиуса
1
2
1
2
sinsin θ=θ
N
N
.
Вводим
1кр
θ=θ
, при котором
2/
2
π=θ
. Угол преломления будет
больше, так как
21
NN >
, поэтому при некотором
кр1
θ=θ
угол станет
равным
2/π
, т.е. преломленная волна будет скользить вдоль поверх-
ности раздела. Это – явление поверхностного отражения. Однако при
этом 0
||
≠T и 0≠
⊥
T .
При дальнейшем увеличении угла синус угла преломления дол-
жен быть больше единицы, т.е. мы переходим в область комплексных
значений коэффициента Френеля. Определим выражения для коэффи-
циентов Френеля
ig
N
N
i
N
N
=−θ
=θ
−=θ−=θ 1sinsin1sin1cos
1
2
2
2
1
1
2
2
2
1
2
2
2
.
Рис. 4.2.3. К объяснению явления полного внутреннего отражения
S
M
θ
2
2
k
′
r
I
I
I
ε
α1
,
µ
α1
,
γ
1
ε
α2
,
µ
α2
,
γ
2
θ
1
1
k
r
N
1
N
2
0
n
r
θ
1
<
θ
2
2
k
r
2
k
′′
r
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 66
- 67
- 68
- 69
- 70
- …
- следующая ›
- последняя »
