Электродинамика и распространение радиоволн. Муромцев Д.Ю - 70 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

70
концентрируется у поверхности раздела. Такая волна называется по-
верхностной. Определим амплитудные значения векторов
22
и kk
′′′
r
r
.
Из равенства (4.2.3) видно, что
0
0102
=×−×
′
nknk
r
r
r
r
, т.е.
112
sin θ=
′
kk
.
Так как волновое число характеризует еще и скорость распро-
странения поверхностной волны, то определим и ее
1112
2
sinsin θ
=
θ
ω
=
′
ω
=
v
kk
v
s
.
Значения
2
k
′′
r
определим из первого соотношения (4.2.2а):
( ) ( )
1sin1sinsin
1
2
2
2
1
21
2
2
2
1
2
2
2
2
112
−θ
=−θ
=−θ=
′′
N
N
k
k
k
kkkk
,
т.е.
(
)
21
NN >
при
121
/sin NN≤θ
коэффициент
2
k
′
′
– мнимая величи-
на, в этом случае затухания нет, волна распространяется во второй
среде.
При
121
/sin NN>θ
коэффициент
2
k
′
′
– действителен и характери-
зует затухание во второй среде.
Итак, при
21
NN >
и
121
/sin NN>θ
во второй среде вдоль гра-
ницы раздела распространяется ЭМВ, амплитуда которой убывает по
мере удаления от поверхности. Степень убывания амплитуды пропор-
циональна величине
2
k
′
′
и углу падения
1
θ
.
Данное явление применяется в волоконно-оптических кабелях, в
которых распространяется поверхностная волна с отражением от
внешней границы волокна.
4.2.4. Падение плоской ЭМВ
на поверхность идеального проводника
В качестве первой среды может рассматриваться любой однород-
ный изотропный высококачественный диэлектрик (радиофарфор, слюда,
плавленый кварц, воздух и др.), но удобнее считать таким диэлектриком
воздух, так как его параметры
(
)
0,0000038,1,0006,1
11
≅γ=µ=ε
близки
к параметрам вакуума. Это значительно упрощает анализ рассматри-
ваемого процесса и соответствует реальной картине распространения
радиоволн. В качестве второй среды может рассматриваться любой
однородный изотропный проводник с плоской поверхностью.

Страницы