ВУЗ:
Рубрика:
71
Фазовые скорости плоских электромагнитных волн одной часто-
ты в таких разных по электрическим свойствам средах существенно
различаются, причем всегда
21
vv >>
.
Комплексный коэффициент распространения в среде с потерями
222
α−β= ik
&
говорит о том, что свойства преломленной волны в нем
могут и должны описываться также с помощью комплексного волно-
вого вектора с условием
2
2
2
2
kk
&
r
=
, (4.2.4)
позволяющим учесть граничные условия на поверхности проводника.
На основании граничного условия для волновых векторов уравнение
(
)
01022
nknkik
r
r
r
r
r
×=×
′′
−
′
в результате разделения действительных и мнимых частей распадается
на уравнения
0102
nknk
r
r
r
r
×=×
′
, (4.2.5а)
0
02
=×
′′
nk
r
r
. (4.2.5б)
Из (4.2.5б) следует коллинеарность векторов
02
, nk
r
r
′′
. Их взаимная
противоположность следует из физического смысла, а именно из того, что
источником отраженной и преломленной волн является падающая волна,
поэтому вектор
2
k
′′
r
характеризует ослабление преломленной волны толь-
ко в направлении, противоположном направлению нормали
0
n
r
к S.
Вектор
2
k
′
r
направлен под некоторым углом θ
2
по отношению к
направлению
2
k
′′
r
, причем угол θ
2
может быть определен как
1
2
2
sinsin θ≅θ
v
v
, (4.2.6а)
12
sin
1
sin θ≅θ
N
. (4.2.6б)
Приближенные равенства (4.2.6) позволяют оценить величину уг-
ла преломления θ
2
. Так, при падении плоской волны под любым углом
падения на проводник с параметрами
12
гр2
,100 ε≅ε=
f
f
, угол прелом-
ления
°<θ 2,8
2
, а при падении на проводник с
1000
гр
2
=
f
f
°<θ 1
2
,
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 69
- 70
- 71
- 72
- 73
- …
- следующая ›
- последняя »
