ВУЗ:
Рубрика:
72
Е
τ
= 0
H
n
= 0
Рис. 4.2.5. Ориентация силовых линий ЭМП
на поверхности идеального проводника
т.е. угол преломления в рассматриваемом случае очень мал. Практиче-
ски можно считать, что единичный вектор
02
n
r
(рис. 4.2.4.), опреде-
ляющий направление преломленной волны в проводнике, противопо-
ложен вектору нормали
0
n
r
, т.е.
nn
r
r
−≅
02
и, соответственно,
020222
nknkk
r
r
r
′
−≅
′
=
′
.
Таким образом, при падении плоской волны на плоскую границу
раздела «идеальный диэлектрик-проводник» под любым углом
2
1
π
<θ
практически можно считать, что фронт преломленной волны в про-
воднике параллелен граничной поверхности, т.е. поверхности провод-
ника (рис. 4.2.5).
Это допущение является основой так называемых приближенных
граничных условий Леонтовича-Щукина.
4.2.5. Приближенные граничные условия Леонтовича–Щукина
Как известно, в идеальном проводнике электромагнитное поле не
существует и в него не проникает, что математически описывается
выражениями
0
||
2
=
τ
E
&
r
, (4.2.7а)
0
||
2
=
n
E
&
r
, (4.2.7б)
0
||
2
=H
&
r
, (4.2.7в)
Однако, при падении на поверхность идеального проводника пло-
ской электромагнитной волны, за счет перегруппирования свободных
зарядов, на ней возникают поверхностные токи и заряды с плотностя-
ми, обусловленными результирующим полем, т.е.
||
3
||
1
HHj
s
&
r
&
r
&
r
+=
, (4.2.8а)
(
)
nna
EE
311
&&
+ε=σ
. (4.2.8б)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 70
- 71
- 72
- 73
- 74
- …
- следующая ›
- последняя »
