Электродинамика и распространение радиоволн. Муромцев Д.Ю - 74 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

74
проводнике
0
2
≠
τ
E
&
,
0
2
≠
n
E
&
,
0
2
≠
τ
H
&
,
0
2
≠
n
H
&
. Это означает, что
составляющие электрического и магнитного полей в первой (диэлек-
трической) среде и, соответственно, в отраженной волне претерпевают
изменение.
Можно считать, что преломленная волна
2
E
&
r
,
2
H
&
r
определяется
только тангенциальными составляющими электрического и магнитно-
го полей на поверхности проводника, т.е.
τ
≈
22
EE
&
r
&
r
, (4.2.13а)
τ
≈
22
HH
&
r
&
r
. (4.2.13б)
Граничные условия для тангенциальных составляющих электри-
ческого и магнитного полей в комплексном выражении примут вид
nEnE
r
&
r
r
&
r
×=×
12
, (4.2.14а)
12
HnHn
&
r
r
&
r
r
×=×
, (4.2.14б)
где
τ
=×
22
EnE
&
r
r
&
r
,
τ
=×
22
HHn
&
r
&
r
r
,
τ
=×
11
EnE
&
r
r
&
r
,
τ
=×
11
HHn
&
r
&
r
r
– тангенци-
альные составляющие векторов поля на границе раздела.
В свою очередь, напряженность электрического поля волны в
проводнике:
×≈
222
HnZE
&
r
r
&
&
r
. (4.2.15)
Равенство (4.2.15) не изменится, если обе его части умножить на
вектор
n
r
nHnZnE
r
&
r
r
&
r
&
r
×
×≈×
222
. (4.2.16)
Подставляя (4.2.14а, б) в (4.2.16) получим
nHnZnE
r
&
r
r
&
r
&
r
×
×≈×
121
. (4.2.17)
Приближенное равенство (4.2.17) называют приближенным гра-
ничным условием Леонтовича–Щукина в векторной форме. Оно уста-
навливает связь между тангенциальными составляющими векторов
напряженности электрического и магнитного полей в первой среде на

Страницы