ВУЗ:
Рубрика:
75
поверхности проводника через его параметры, входящие в
2
Z
&
, т.е.
через параметры проводника.
В скалярном выражении условие (4.2.17) приобретает вид
ττ
≈
121
HZE
&&&
, (4.2.18)
4
1
2
2
1
π
ττ
γ
ωµ
≈
i
a
eHE
&&
. (4.2.19)
Таким образом, приближенное граничное условие Леонтовича–
Щукина в скалярном (4.2.19) выражении показывает, что на поверхно-
сти проводника тангенциальная составляющая напряженности элек-
трического поля в первой среде опережает тангенциальную состав-
ляющую напряженности магнитного поля в ней на
4
π
, причем величи-
на
τ1
E
&
тем меньше, чем меньше частота электромагнитных колебаний
падающей волны и больше проводимость
2
γ
проводящей среды. Рас-
четы показывают, что при падении электромагнитной волны на хоро-
ший проводник
>1000
гр
f
f
величина
τ
1
E
&
настолько мала, что тан-
генциальные составляющие падающей и отраженной волн практиче-
ски равны, а значит можно пользоваться соотношениями для идеаль-
ного проводника.
Приближенное граничное условие Леонтовича–Щукина играет
существенную роль при необходимости учета потерь на нагрев прово-
дящей среды, так как именно величина тангенциальной составляющей
поля определяет величину мощности П
ср
, проходящей по нормали
вглубь проводника.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 73
- 74
- 75
- 76
- 77
- …
- следующая ›
- последняя »
