Электродинамика и распространение радиоволн. Муромцев Д.Ю - 73 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

73
Граничное условие с учетом (4.2.7а) примет вид
τ
τ
−=
1
||
3
EE
&
r
&
r
, (4.2.9)
из которого следует, что на поверхности идеального проводника тан-
генциальная составляющая электрического поля отраженной волны
противоположно направлена тангенциальной составляющей падающей
волны и равна ей по величине. Вертикальные составляющие электри-
ческого поля
||
1n
E
&
r
и
||
3n
E
&
r
на поверхности равны по величине и одинако-
во направлены, т.е. выполняется равенство
||
1
||
3 nn
EE
&
r
&
r
=
. (4.2.10)
Равенство (4.2.10) объясняется отсутствием потерь при отраже-
нии от поверхности идеального проводника, а одинаковая направлен-
ность векторов – выполнением закона отражения.
||
1
||
3 ττ
= HH
&
r
&
r
. (4.2.11)
На поверхности идеального проводника тангенциальные состав-
ляющие магнитного поля одинаково направлены и равны по величине.
В соответствии с (4.2.11) равенство (4.2.8а) в скалярном выраже-
нии примет вид
1
2Hj
s
&
&
=
, (4.2.12)
из которого следует, что плотность поверхностного тока на поверхно-
сти идеального проводника определяется удвоенной величиной на-
пряженности магнитного поля падающей параллельно поляризованной
волны. При произвольной поляризации падающей волны определяется
удвоенной величиной тангенциальной составляющей ее магнитного
поля.
Таким образом, при падении плоской электромагнитной волны на
поверхность идеального проводника величины всех одноименных со-
ставляющих отраженной и падающей волн не равны, а тангенциальная
составляющая электрического и нормальная составляющая магнитного
полей в отраженной волне меняют направление на противоположное
соответствующим составляющим падающей волны или, как говорят,
меняет фазу на 180°.
При падении плоской электромагнитной волны любой поляриза-
ции на поверхность реального проводника часть энергии падающей
волны проникает в проводник, поэтому в общем случае в реальном

Страницы