Электродинамика и распространение радиоволн. Муромцев Д.Ю - 97 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

97
Заменим реальные источники об-
ласти I некоторыми фиктивными рас-
пределенными по поверхности экви-
валентными источниками, поле кото-
рых в области I равно нулю
,0;0 =
′
=
′
II
HE
&
r
&
r
а во внешнем пространстве совпадает с
ЭМП реальных источников, т.е.
IIIIIIII
HHEE
&
r
&
r
&
r
&
r
=
′
=
′
;
.
Эти равенства выполнимы в том случае, если на границе раздела
будут выполняться равенства (по теореме единственности решений)
.;
ττ
=
′
=
′
IIIIIIII
HHEE
&
r
&
r
&
r
&
r
В области 1, как было определено,
.0;0 =
′
=
′
ττ II
HE
&
r
&
r
Следовательно, касательные к поверхности раздела S составляю-
щие векторов E и H ЭМП фиктивных (эквивалентных) источников при
переходе через S испытывают скачок.
Из граничных условий известно, что касательные составляющие
вектора Н имеют разрыв непрерывности на границе раздела, если по
ней текут поверхностные токи, т.е.
S
III
jHH
&
r
&
r
&
r
=−
ττ
,
или
'
S
III
jHHn
&
r
&
r
&
r
r
=
−×
ττ
.
Аналогично можно показать, что разрыв непрерывности каса-
тельной составляющей вектора Е обусловлен поверхностными (фик-
тивными) магнитными токами на поверхности S:
M
III
jEE
&
r
&
r
&
r
−=−
ττ
,
'
M
III
jEEn
&
r
&
r
&
r
r
=
−×−
ττ
.
Учитывая выше приведенные равенства, можно окончательно за-
писать
II
S
Hnj
′
×=
′
&
r
r
&
r
,
IIМ
Enj
′
×−=
′
&
r
r
&
r
.
Рис. 5.4.2. К пояснению
принципа Гюйгенса

Страницы