ВУЗ:
Рубрика:
98
Следовательно, можно считать, что источниками ЭМП в точке
наблюдения М являются поверхностные электрические и магнитные
токи, текущие по S. Таким образом, расчет ЭМП во внешнем про-
странстве II сводится к определению поля эквивалентных источников
в однородной среде. Изложенный метод носит название принципа эк-
вивалентных токов. Он позволяет значительно упростить аналитиче-
ский расчет полей в сложных случаях неоднородных сред.
5.4.2. Электромагнитное поле источника Гюйгенса в дальней зоне
Простейшим или элементарным поверхностным излучателем
(источником Гюйгенса) является плоский элемент фронта ЭМ волны.
Согласно принципу эквивалентных токов, магнитная составляющая
ЭМП Н элемента волновой поверхности будет эквивалентна действию
электрического тока j
S
, а электрическая составляющая Е – действию
фиктивного магнитного тока j
M
.
Таким образом, источник Гюйгенса можно рассматривать как
элементарный излучатель площади, по поверхности которого текут
электрический I и магнитный I
M
токи (рис. 5.4.3).
Поместим источник Гюйгенса в начало сферической системы
координат и вводим следующие обозначения.
Эквивалентные токи электрический и фиктивный магнитный,
протекающие по поверхности, определяются
dxjI
S
=
&
,
dyjI
MM
=
&
,
т.е. источник Гюйгенса может быть представлен в виде совокупности
двух взаимно перпендикулярных
электрического элементарного
вибратора длиной dx и током I и
фиктивного магнитного вибратора
длиной dy с током I
M
.
Определим составляющие
ЭМП, создаваемые источником
Гюйгенса в дальней зоне. Размес-
тим излучатель так, как показано на
рис. 5.4.3. Поле источника Гюй-
генса может быть получено в ре-
зультате суперпозиции полей вза-
имно-перпендикулярно располо-
женных электрического и магнит-
ного элементарных вибраторов.
Рис. 5.4.3. К нахождению
электромагнитного поля
источника Гюйгенса в дальней зоне
I
M
I
x
z
–y
–x
y
M
r
θ
0
1
2
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 96
- 97
- 98
- 99
- 100
- …
- следующая ›
- последняя »
