Техническая электродинамика. Муромцев Д.Ю - 48 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

48
Tvkk
aa
=
µεω
π
=π=λπ=λ⇒
2
/2;2
.
Длина волны – расстояние, на которое распространяется ЭМВ за
период колебаний. Так как период колебаний не зависит от свойств
среды, а скорость – зависит, фазовый множитель имеет вид
ξ−ik
e
, то
при
12
ξ>ξ
,
21
ϕ>ϕ
длина волны будет различна для различных сред
(с различными первичными электрическими параметрами);
4) коэффициент распространения для идеального диэлектрика на-
зывают волновым числом;
5) волновое сопротивление в идеальном диэлектрике веществен-
но
aa
z εµ= /
.
В идеальном диэлектрике
(
)
k
aa
=µεω=β=α=γ ,00
, т.е. зату-
хания волны по мере её распространения вглубь идеального диэлек-
трика не происходит.
Свойства плоской ЭМВ в идеальном диэлектрике иллюстрируют-
ся следующим рисунком.
7. ПЛОСКИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ВОЛНЫ
В СРЕДАХ С ПОТЕРЯМИ
7.1. РАСПРОСТРАНЕНИЕ ПЛОСКИХ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ
ВОЛН В СРЕДЕ С ПОТЕРЯМИ
Как ранее было отмечено, коэффициент распространения в средах
с проводимостью становится комплексной величиной и может быть
представлен в алгебраической
α−β= ik
&
и показательной
ψ−
=
i
ekk
&&
(7.1)

Страницы