Техническая электродинамика. Муромцев Д.Ю - 50 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

50
В средах, занимающих промежуточное положение между про-
водниками и диэлектриками, коэффициенты фазы и затухания опреде-
ляются по полным формулам.
В средах с потерями волновое сопротивление становится ком-
плексной величиной:
ψ
ωµ
=
ωµ
=
iaa
e
kk
Z
&&
&
, (7.10)
для диэлектрических сред
a
a
Z
ε
µ
≈
; для проводящих сред
γ
ωµ
≈
a
Z
,
и, соответственно, формулы поля плоской электромагнитной волны с
учётом выражения для волнового сопротивления могут быть представ-
лены в показательной форме комплексного изображения
( )
( )
βξ−ωαξ−ωξ−ω
==ξ=
ti
m
tiki
m
ti
m
eeEeeEeEE
r
r
&
r
&
r
&
, (7.11а)
( )
( )
ψ−βξ−ωαξ−ω
×
ωµ
=
ξ×=
ti
m
a
ti
m
eeEn
k
eEn
Z
H
&
r
r
&
&
r
r
&
&
r
1
, (7.11б)
в тригонометрической форме
(
)
βξ−ω=
αξ−
teEE
m
cos
r
r
, (7.12а)
( ) ( )
ψ−βξ−ω
×
ωµ
=ψ−βξ−ω=
αξ−αξ−
teEn
k
teHH
m
a
m
coscos
&
r
r
&
rr
. (7.12б)
Из (7.11) и (7.12) следует, что поле плоской волны в среде с поте-
рями обладает следующими свойствами:
1. Векторы Е и Н перпендикулярны друг другу и направлению
распространения П волны, т.е. волна является поперечной, но между Е
и Н появляется фазовый сдвиг
β
α
=ψ arctg
, который тем меньше, чем
меньше коэффициент затухания α.
2. Амплитуды векторов Е и Н убывают по экспоненциальному за-
кону с увеличением расстояния ξ.

Страницы