Техническая электродинамика. Муромцев Д.Ю - 46 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

46
2
γωµ
=β≅α
a
, (6.9а)
γωµ≅
a
k
&
, (6.9б)
4
1arctgarctg
π
≅≅
β
α
=ψ . (6.9в)
В средах, занимающих промежуточное положение между про-
водниками и диэлектриками, коэффициенты фазы и затухания опреде-
ляются по полным формулам (6.5).
Таким образом, при рассмотрении распространения электромаг-
нитных волн в конкретной среде необходимо определить класс среды
(диэлектрик, проводник или среда, занимающая промежуточное поло-
жение) по величине
a
ωε
γ
=∆
tg
, так как одна и та же среда с потерями
может относиться к разным классам для электромагнитных волн раз-
ных частот.
В средах с потерями волновое сопротивление становится ком-
плексной величиной
ψ
ωµ
=
ωµ
=
iaa
e
kk
Z
&&
&
. (6.10)
и, соответственно, формулы поля плоской электромагнитной волны
должны быть записаны с учётом этого.
6.2. РАСПРОСТРАНЕНИЕ ПЛОСКИХ ЭЛЕКТОМАГНИТНЫХ
ВОЛН В ИДЕАЛЬНОМ ДИЭЛЕКТРИКЕ
Идеальный диэлектрик характеризуется определенными диэлек-
трической (µ
a
) и магнитной (µ
a
) проницаемостями и γ = 0. В этом слу-
чае ε
a
является величиной вещественной и, следовательно, коэффици-
ент распространения
aa
k µεω=
действителен.
Пусть в идеальном диэлектрике распространяется плоская ЭМВ.
Выражения для составляющих ЭМП имеют вид
( )
ξ−ωωξ−ω
==ξ=
kti
m
tiik
m
ti
m
eEeeEeEE
r
r
&
r
&
r
)( ;
( ) ( )
( )
ξ−ωωξ−ωω
=ξ=ξ=
ωµ
=
kti
m
tiik
m
ti
m
ti
a
eHeeHeHeEn
k
H
rr
&
r
&
r
r
&
r
.

Страницы