Техническая электродинамика. Муромцев Д.Ю - 45 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

45
В идеальном диэлектрике
(
)
k
aa
=µεω=β=α=γ ,00
.
Среды с потерями (γ ≠ 0), в свою очередь, распределяются на ди-
электрические, проводящие и среды, занимающие промежуточное поло-
жение. В диэлектрических средах
1tg <<
ωε
γ
=∆
a
и тем более
1
2
<<
ωε
γ
a
, поэтому (6.4а) можно упростить, пренебрегая величиной
a
ωε
γ
. В этом случае коэффициент фазы будет определяться выражением
aa
µεω≅β
. (6.5)
Однако такое же упрощение для α неприемлемо, так как обращает
его в нуль, т.е. исключается возможность учёта потерь на протяжён-
ных линиях радиосвязи. Более строгим подходом к реальному учёту
потерь в распространяющихся волнах будет использование разложе-
ния
2
1
ωε
γ
+
a
в степенной ряд, в котором достаточно ограничиться
первыми двумя членами разложения:
....
2
1
11
22
+
ωε
γ
+≅
ωε
γ
+
aa
(6.6)
С учётом (6.6) формула (6.4б) приобретает вид
a
a
ε
µγ
≅α
2
. (6.7)
Величина фазового сдвига соответственно будет определяться
выражением
aa
ωε
γ
≅
ωε
γ
=
β
α
=ψ
22
arctgarctg
. (6.8)
В проводящих средах
1,1tg
2
>>
ωε
γ
>>
ωε
γ
=∆
aa
, и «единица-
ми» в формулах (6.4) можно пренебречь, поэтому формулы (6.4а) и
(6.4б) приобретают вид:

Страницы