Техническая электродинамика. Муромцев Д.Ю - 43 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

43
6. РАСПРОСТРАНЕНИЕ ПЛОСКИХ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ
ВОЛН В ИДЕАЛЬНОМ ДИЭЛЕКТРИКЕ
Имея представление о параметрах распространения электромаг-
нитных волн в неограниченных средах, опишем их применительно к
простейшему случаю – идеальному диэлектрику. Однако вначале вве-
дём это понятие и ряд новых определений, касающихся свойств сред и
основных параметров ЭМВ в них.
6.1. КЛАССИФИКАЦИЯ СРЕД ПО ИХ ЭЛЕКТРИЧЕСКИМ
СВОЙСТВАМ. ГРАНИЧНАЯ ЧАСТОТА
По своим электрическим свойствам среды характеризуются пер-
вичными электрическими параметрами. В зависимости от соотноше-
ний этих величин среды делят на:
− диэлектрики;
− полупроводники;
− проводники.
Характеристикой среды с проводимостью является комплексная
абсолютная диэлектрическая проницаемость среды
(
)
aaa
ωεγ−ε=ε /1
&
,
и для классификации сред надо учитывать соотношение величин
γ
и
a
ωε
. Так
при
10
≥
γ
a
ωε
– проводник,
при
1,0
≤
γ
a
ωε
– диэлектрик,
при
aa
ωε≤γ≤ωε 101,0
– полупроводник.
Отношение проводимости среды
γ
к величине
a
ωε
называется
тангенсом угла потерь:
a
ωε
γ
=∆tg
.
Поэтому класс среды может быть определен по тангенсу угла по-
терь:
при
∆
tg
>10 – проводник,
при
∆
tg
<0,1 – диэлектрик,
при 0,1<
∆
tg
<10 – полупроводник.
На большое число материалов, применяющихся при изготовлении
радиокомпонентов, величины тангенса угла потери приведены в спра-
вочной литературе.
Отсюда видно, что класс среды определяется не только первичны-
ми электрическими параметрами, но и частотой ЭМВ. Одна и та же сре-
да при различных частотах может проходить весь диапазон классов.

Страницы