Техническая электродинамика. Муромцев Д.Ю - 42 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

42
Если вектор Е остаётся постоянным по величине, но вращается с
угловой скоростью в картинной плоскости (перпендикулярной направ-
лению распространения волны), то поляризация называется круговой.
При этом волна считается правого вращения, если, смотря по направ-
лению распространения волны, вектор Е поворачивается по часовой
стрелке. В другом случае (вращение против часовой стрелки) – волна
левой поляризации.
Если вектор Е за период изменяет свою амплитуду совместно с
поворотом плоскости поляризации, волна называется эллиптически
поляризованной.
На рисунке показаны также и годографы вектора Е.
Для создания волн с вращающейся поляризацией часто исполь-
зуют сумму двух ортогональных линейно-поляризованных волн с оди-
наковыми частотами:
(
)
x
z
mxx
zteEE ϕ+β−ω=
α−
cos
,
(
)
y
z
myy
zteEE ϕ+β−ω=
α−
cos
.
Обозначим φ = φ
x
–
φ
y
, тогда суммируя эти два колебания, возведя
в квадрат левую и правую части, получим
.0sincos2
2
2
2
=ϕ−
+ϕ
−
α− z
mx
x
mx
x
my
y
my
y
e
E
E
E
E
E
E
E
E
Это уравнение кривой второго порядка.
При этом, если сдвиг фаз φ = φ
x
– φ
y
= π/2 и амплитуды колебаний
равны между собой E
mx
= E
my
= E
m
, получим уравнение окружности
z
myx
eEEE
α−
=+
2222
.
Для создания волны с круговой поляризацией можно использовать
сумму двух линейно-поляризованных колебаний равных амплитуд со
сдвигом фаз π/2.
Если взять два колебания с разными амплитудами и фазовым
сдвигом π/2, получим уравнение эллипса. Аналогично уравнение эл-
липса получается, если суммировать два линейно-поляризованных ко-
лебания с одинаковыми амплитудами и фазовым сдвигом 0 < φ < π/2.

Страницы