Техническая электродинамика. Муромцев Д.Ю - 56 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

56
Под действием электрического поля волны в проводнике проте-
кает ток проводимости, причём амплитуда его плотности и амплитуда
электрического поля волны убывает по экспоненциальному закону с
увеличением расстояния вглубь проводника, в котором
α
≅
β
:
(
)
,
1 ξ+α−
γ≅
i
mm
eEj
r
&
r
(7.29)
где Е
m
– амплитуда поля на поверхности шлифа.
Теоретически поле плоской электромагнитной волны проникает в
проводник на бесконечно большое расстояние, поэтому комплексная
амплитуда тока проводимости, вызванного электромагнитной волной в
проводнике и определяемого как поток плотности тока через поверх-
ность
ξ= lS
:
( )
l
E
I
m
m
11+α
γ
=
&
. (7.30)
Ток
m
I
&
(7.23) можно считать током, вызванным высокочастот-
ным напряжением с известной амплитудой
m
U
&
на поверхности
0
=
ξ
.
Поверхностное сопротивление
ss
aa
sm
m
s
iXRii
j
E
Z +=
γ
ωµ
+
γ
ωµ
=
γ
α
+
γ
α
==
22
&
. (7.31)
Понятие поверхностного сопротивления определяет волновое со-
противление электромагнитной волны в проводящей среде. Поверхно-
стное сопротивление (7.31), а значит, и сопротивление проводника,
является активно-индуктивным, поэтому потери энергии на нагрев
проводника определяются его активной частью
ll
LL
RR
a
s
γ
ωµ
==
2
пр
. (7.32)
Очевидно, что сравнивать потери в проводнике при протекании в
нём токов высокой частоты и постоянного тока можно только по вели-
чинам погонных сопротивлений для высокочастотных токов и посто-
янного тока.
Погонное сопротивление постоянному току определяется как
S
R
γ
=
1
оп
, (7.33)
где неизвестна только площадь поперечного сечения
ξ= lS
из-за не-
определённости расстояния. Но эта неопределённость легко устраня-
ется, если ограничиться слоем
α
=δ=ξ
3
3
, в котором концентрируется
99 % энергии волны в проводнике, поэтому

Страницы