Техническая электродинамика. Муромцев Д.Ю - 64 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

64
8.3. НОРМАЛЬНОЕ ПАДЕНИЕ ПЛОСКОЙ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ
ВОЛНЫ НА ГРАНИЦУ РАЗДЕЛА ДВУХ СРЕД
В этом случае
0
1
=θ
. Углы отражения и преломления из законов
Снеллиуса также равны нулю. Векторы
1
E
&
r
и
1
H
&
r
лежат в плоскости S.
S
II
I
n
0
k
3
k
1
k
2
Подставляя
0
321
=θ=θ=θ
в (8.10), (8.11), получим
21
21
||
21
1
||
;
2
NN
NN
RR
NN
N
TT
+
−
==−
+
==
⊥⊥
.
Учитывая связь между показателями преломления и волновым
сопротивлением сред
2112
// ZZNN =
, можно записать
12
12
||
12
2
||
;
2
ZZ
ZZ
RR
ZZ
Z
TT
+
−
=−=
+
=−=
⊥⊥
.
При Z
2
= Z
1
отсутствует отражение, т.е. имеет место так называе-
мый «режим согласования сред».
9. НАКЛОННОЕ ПАДЕНИЕ ПЛОСКОЙ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ
ВОЛНЫ НА ГРАНИЦУ РАЗДЕЛА ДВУХ СРЕД
9.1. НАКЛОННОЕ ПАДЕНИЕ ПЛОСКОЙ ЭМВ
НА ГРАНИЦУ РАЗДЕЛА ДВУХ ИДЕАЛЬНЫХ ДИЭЛЕКТРИКОВ
Наклонное падение плоской электромагнитной волны на плоскую
границу раздела двух сред определяется углом падения 0 < θ
1
< π/2.
Среда, в которой распространяется падающая волна по отношению к
граничащей с ней может быть оптически менее плотной (N
1
< N
2
) или
более плотной (N
1
> N
2
). Кроме того, падающая волна может быть по-
ляризована различно.

Страницы