Техническая электродинамика. Муромцев Д.Ю - 63 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

63
Векторы
321
,, HHH
&
r
&
r
&
r
лежат в плоскости падения. Коэффициенты
Френеля в этом случае имеют вид
2211
2211
2211
11
coscos
coscos
;
coscos
cos2
θ+θ
θ−θ
=
θ+θ
θ
=
⊥⊥
NN
NN
R
NN
N
T
, (8.10)
2112
2112
2112
12
coscos
coscos
;
coscos
cos2
θ+θ
θ−θ
=
θ+θ
θ
=
⊥⊥
ZZ
ZZ
R
ZZ
Z
T
. (8.10а)
Иначе коэффициенты Френеля ещё называют коэффициентами
отражения и преломления (прохождения).
Иногда интересуются не амплитудными соотношениями между
отражёнными, преломлёнными и падающими волнами, а энергетиче-
скими. Если среднее за период значение мощности падающей волны
обозначим П
ср1
, отражённой – П
ср3
и преломлённой П
ср2
, то в соответ-
ствии с законом сохранения энергии запишем
ср3ср2ср1
ППП +=
. (8.11)
Пронормируем это выражение:
1
П
П
П
П
ср1
ср3
1ср
2ср
=+
. (8.12)
Первый член равенства (8.12) есть коэффициент прохождения T, а
второй – коэффициент отражения R. Они определяются из соотноше-
ний через коэффициенты Френеля. В общем случае коэффициенты
Френеля являются комплексными, поэтому запишем коэффициент
отражения через комплексный и комплексно сопряжённый коэффици-
енты Френеля:
,
;1
*
||
||
RRR
RT
&&
=
−
=
или для перпендикулярной поляризации
*
⊥⊥
=
RRR
&&
.
Для идеальных диэлектриков
2
||
RR
=
,
2
⊥
=
RR
.

Страницы