Техническая электродинамика. Муромцев Д.Ю - 61 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

61
8.2. КОЭФФИЦИЕНТЫ ФРЕНЕЛЯ
ДЛЯ ВОЛН РАЗЛИЧНОЙ ПОЛЯРИЗАЦИИ
Перейдём к следующей поставленной нами задаче – определению
напряжённости полей преломлённой и отражённой волн. Используем
введённое понятие плоскости падения, как плоскости, в которой лежат
векторы n
0
и k
1
. В общем случае направление вектора
1
E
&
r
падающей
волны может быть произвольным, но он всегда может быть разложен
на составляющую, лежащую в плоскости падения, и составляющую,
перпендикулярную ей (или составляющую, лежащую в плоскости S).
Рассмотрим первый случай:
1. Вектор
1
E
&
r
лежит в плоскости падения (считаем волну верти-
кально поляризованной). Вектор
1
H
&
r
соответственно перпендикулярен
1
E
&
r
и, значит, параллелен S.
Связь будем искать в виде
1||31||2
;
mmmm
EREEТE == ,
где R
||
и T
||
– коэффициенты Френеля для вертикально поляризованной
отражённой и преломлённой волн соответственно. В этом случае век-
торы
321
,, EEE
&
r
&
r
&
r
лежат в плоскости падения, а векторы
321
,, HHH
&
r
&
r
&
r
пер-
пендикулярны ей и параллельны плоскости раздела сред S , причём
0
030201
=== nHnHnH
r
&
r
r
&
r
r
&
r
.

Страницы