Техническая электродинамика. Муромцев Д.Ю - 65 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

65
Все это определяет особенности отражения и преломления ЭМВ
при наклонном падении.
Будем полагать, что граничащие среды – идеальные диэлектрики
(
)
0,0
21
=γ=γ
, для которых практически всегда можно считать
012
µ=µ=µ
aa
. Коэффициенты Френеля для вертикально и горизон-
тально поляризованных волн имеют вид:
;
coscos
cos2
;
coscos
coscos
2112
11
||
2112
2112
||
θ+θ
θ
=
θ+θ
θ−θ
=
NN
N
T
NN
NN
R
.
coscos
cos2
;
coscos
coscos
2211
11
2211
2211
θ+θ
θ
=
θ+θ
θ−θ
=
⊥⊥
NN
N
T
NN
NN
R
Целесообразно рассмотреть два случая:
21
NN <
и
21
NN >
.
В зависимости от этих соотношений коэффициенты Френеля ве-
дут себя по разному. При этом возникают различные явления, которые
изучим далее.
9.2. ЯВЛЕНИЕ ПОЛНОГО ПРЕЛОМЛЕНИЯ.
УГОЛ БРЮСТЕРА
1. Наклонное падение:
21
NN <
.
Так как
ii
Nv ~
ф
, то фазовые скорости волн в среде будут неоди-
наковы. В результате происходит преломление плоской ЭМВ на гра-
нице.
При определённых условиях может наблюдаться явление полного
преломления.
При каких условиях?
В случае полного преломления (т.е. нет отражения)
||
R и
⊥
R
должны быть равны нулю, или
,0coscos
2112
=θ−θ
NN (9.1)
.0coscos
2211
=θ−θ
NN (9.2)
Одновременно эти равенства удовлетворяться не могут. Значит,
явление полного преломления может наблюдаться либо при горизон-
тальной, либо при вертикальной поляризации. Но при условии
21
NN
<
должно быть
12
sinsin
θ<θ
(из 2-го закона Снеллиуса), поэто-
му будет выполняться только первое из двух равенств. Следовательно,
явление полного преломления существует лишь при вертикальной по-
ляризации падающей волны.

Страницы