Техническая электродинамика. Муромцев Д.Ю - 86 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

86
2
кр
фвгр.
1
1
λ
λ
−=
ω
λ
λ
= v
d
d
d
dh
v
. (10.13)
Важнейший параметр волноводной ЛП – волновое (характери-
стическое) сопротивление. Оно зависит от типа ЭМВ в волноводе и
для волн Н- и Е-типов определяется соответственно:
2
кр
c
в
1
λ
λ
−
=
Z
Z
H
; (10.14)
2
кр
cв
1
λ
λ
−= ZZ
E
, (10.15)
где Z
с
– волновое сопротивление среды, являющейся внутренним за-
полнением волновода.
Таким образом, в полом металлическом волноводе распростра-
няются волны не любых частот, а только превышающих некоторую
критическую. Это основной недостаток волноводных ЛП.
11. ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ВОЛНЫ
В ПРЯМОУГОЛЬНОМ ВОЛНОВОДЕ
Наибольшее распространение на практике для передачи электро-
магнитной энергии в диапазоне сантиметровых и миллиметровых волн
получили прямоугольные волноводы. При решении уравнений, описы-
вающих ЭМВ в прямоугольном волноводе, считаем, что вдоль оси z
волновод не ограничен по длине, удельная электрическая проводи-
мость стенок γ = ∞. Среда, заполняющая волновод – идеальный ди-
электрик с параметрами ε
a
, µ
a
. В поперечном сечении геометрические
размеры волновода ограничены:
размер широкой стенки волновода
обозначим a, узкой – b. Считаем,
что внутри волновода отсутству-
ют источники поля (ρ = 0, j = 0).
Задача нахождения электро-
магнитного поля в волноводе сво-
дится к решению уравнений Мак-
свелла в области, свободной от
источников:
0
x
y
z
a
b

Страницы