ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
0
1
.
μ
Swc EB
=
⋅= ⋅ ⋅ (1.6)
Сам же вектор плотности потока энергии, называемый вектором Пойн-
тинга
, в вакууме определяется по формуле
0
1
.
μ
SEB
=
⋅×
r
r
r
(1.7)
На практике в типичных случаях векторы
,,
E
BS
r
r
r
быстро осциллируют и
измерить можно только модуль среднего по времени значения плотности пото-
ка энергии электромагнитной волны. Эта величина называется
интенсивно-
стью
волны
2
2
000
00
εε
||
μμ2
E
IScw E
=
<>=⋅<>= ⋅< >= ⋅
r
. (1.8)
Литература
1. Савельев И.В. Курс физики. Т. 2: Электричество. Колебания и волны. Вол-
новая оптика. – М.: Наука, 1989. Гл. 11, п.п. 80, 81.
2. Трофимова Т.И. Курс физики. – М.: Высшая школа, 1990. Гл. 20, п.п. 161-
163.
1
S = w⋅c = ⋅ E ⋅ B. (1.6)
μ0
Сам же вектор плотности потока энергии, называемый вектором Пойн-
тинга, в вакууме определяется по формуле
r 1 r r
S= ⋅ E × B. (1.7)
μ0
r r r
На практике в типичных случаях векторы E , B, S быстро осциллируют и
измерить можно только модуль среднего по времени значения плотности пото-
ка энергии электромагнитной волны. Эта величина называется интенсивно-
стью волны
r ε0 2 ε 0 E02
I = |< S >| = c⋅ < w > = ⋅< E > = ⋅ . (1.8)
μ0 μ0 2
Литература
1. Савельев И.В. Курс физики. Т. 2: Электричество. Колебания и волны. Вол-
новая оптика. – М.: Наука, 1989. Гл. 11, п.п. 80, 81.
2. Трофимова Т.И. Курс физики. – М.: Высшая школа, 1990. Гл. 20, п.п. 161-
163.
