Оптические методы в информатике. Наний О.Е - 56 стр.

                                     56



преломления dnG / d =   (d 2 n / d2 ) : область нормальной дисперсии,
где групповой показатель преломления убывает с ростом длины
волны ( dnG / d 0), и область аномальной дисперсии, где групповой
показатель преломления возрастает с ростом длины волны
( dnG / d >0).




    Рис.6.2. Спектральные зависимости фазового и
    группового показателей преломления плавленого кварца.

Распространение световых импульсов
   Световые импульсы можно рассматривать как суперпозицию
плоских монохроматических световых волн с различными частотами
и волновыми векторами. Ограничимся рассмотрением одномерной
задачи, т.е. задачи о распространении импульса, зависящего только от
одной координаты, в однородной и изотропной среде можно
ограничиться скалярным вариантом теории, понимая под E (t , z )
какую-либо декартову компоненту поля. Пренебрежем также
поглощением света средой.
   Рассмотрим задачу, когда задан световой импульс E (t ,0) в
плоскости z  0 и требуется установить характер эволюции этого
импульса по мере распространения в пространстве, т.е. E (t , z ) .
   Введем обозначение
   E (t ,0)  AT (t ) exp( i0 t )                                (6.8)
где  0 – некоторая средняя частота, которую принято называть
оптической несущей частотой, A(t ,0) – огибающая амплитуды